L'équation de Schrödinger non linéaire
Ses ondes scélérates déformations des Peregrine breathers et les applications aux équations KP et de Johnson
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Ce texte est dévolu à l'équation de Schrödinger non linéaire focalisante (NLS). Une nouvelle approche a permis d'expliquer la formation des ondes scélérates multiples ou « rogue waves » ainsi que de décrire la génération des ondes extrêmes appelées solitons pulsés ou encore « Peregrine breathers » d'ordre N (PB). Différentes représentations des solutions de l'équation de Schrödinger non linéaire focalisante (NLS) ont été construites : en termes de wronskiens, de déterminants de Fredholm et de fonctions quasi rationnelles s'exprimant comme produits de déterminants d'or...
Ce texte est dévolu à l'équation de Schrödinger non linéaire focalisante (NLS). Une nouvelle approche a permis d'expliquer la formation des ondes scélérates multiples ou « rogue waves » ainsi que de décrire la génération des ondes extrêmes appelées solitons pulsés ou encore « Peregrine breathers » d'ordre N (PB). Différentes représentations des solutions de l'équation de Schrödinger non linéaire focalisante (NLS) ont été construites : en termes de wronskiens, de déterminants de Fredholm et de fonctions quasi rationnelles s'exprimant comme produits de déterminants d'ordre 2N par une exponentielle dépendant du temps. Dans ces dernières solutions, on retrouve les « Peregrine breathers » (PB) d'ordre N en choisissant tous les paramètres nuls, et pour cette raison sont appelées déformations des PB. On donne la structure des solutions quasi rationnelles de l'équation NLS à l'ordre N. On construit les déformations explicites des solutions de l'équation NLS jusqu'à l'ordre N=12 dépendant de 2N-2 paramètres et les configurations du module de ces solutions.De ces résultats, on déduit différentes représentations des solutions des équations de Kadomtsev-Petviasvili et de Johnson.
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